1 9 6 7 г. ТРУДЫ МОСКОВСКОГО МАТЕМАТИЧЕСКОГО ОБЩЕСТВА Т о м 17
УДК 519. 24+519. 9
О ТЕРМОДИНАМИЧЕСКОМ ПРЕДЕЛЕ Д Л Я ЭНТРОПИИ
Р. А . Минлос, и А . Я. Повзнер
СОДЕРЖАНИЕ
Введение . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 243
§ . 1. Свойства потенциала . . . . . . . . . . . . . . 245
§ 2. Классический случай . . . . . . . . 256
§ 3. Квантовый случай . . . . . . . . . . . . .
. . . 257
§ 4. Теорема о связи энтропии с гиббсовской свободной энергией . . 260
§ 5. Приложения . . . . . . . . . . . . . . . . . 263
Литература . . . . . . . . . . . . . . . . . . . 272
Введение
Основные функции, используемые в термодинамике — гельмголь-
цовская свободная энергия f(v,-$) в малом каноническом ансамбле,
гиббсовская свободная энергия \х) в большом ансамбле —получа
ются как главные члены асимптотики логарифма статистической сум
мы в термодинамическом пределе. Однако существует еще одна термо
динамическая функция — энтропия р ) , также допускающая простое
и наглядное термодинамическое определение, которое мы сейчас приве
г
дем ) . Рассмотрим систему из N частиц, заключенных в области объема
V (для определенности, имеющей форму к у б а ) . Пусть энергия взаимо
действия частиц равна
Н(Х19 . . . ,X )
N = S£ U(x t — Xj) (U(X)ZEEU(\X\)). Положим £ (N-, V) = ттпН(х \... , x ). Обозначим через Ш NV MHO-
0 19 N Е
жество точек в ЗМ-мерном фазовом пространстве (х 19 ... , x) N 9 удовлет
воряющих условию x ( V (i = 1, 2, . . . , N)
t
x x
H( i> 2, x
3 i ••• » XN)KE,
') Аналогичные рассмотрения для энтропии содержатся в работах [6], [7] и [10J.
16*
'244 Р. А. МИНЛОС и А. Я. ПОВЗНЕР
где Е > E (N, V). Обозначим, далее через N1 Т(Е
0 9 N, V) меру этого мно
жества
T(E,N,V) = -^mesU , , .